ИСТИНА

В современной физике конденсированного состояния важное место занимают исследования сложных магнитных структур, таких как геликоидальные магнетики, фрустрированные магнитные соединения, спиновые стёкла, низкоразмерные магнитные материалы. Несмотря на огромное количество экспериментальных и теоретических исследований геликоидальных магнитных структур, многие важные вопросы ещё не решены. Научный интерес к FeP обусловлен его необычной геликоидальной магнитной структурой, детали и механизмы образования которой все еще являются предметом дискуссий [1-3]. Открытие в 2016г. сверхпроводимости MnP и CrAs при высоких давлениях дало новый толчок к исследованиям данных соединений. По данным работы [4], магнитная структура FeP может быть описана с учетом двух неэквивалентных позиций железа с различными магнитными моментами. Однако, согласно современным данным Мёссбауэровской спектроскопии [2] атомы железа в FeP занимают эквивалентные кристаллографические позиции образующие с атомами P искаженные октаэдры FeP6, а магнитная структура может быть описана одиночной сильной ангармоничной спиралью. С целью подробного изучения геликоидальной магнитной структуры FeP в данной работе проведены исследования порошкового образца FeP с помощью ЯМР-спектроскопии на ядрах 31P в нулевом внешнем магнитном поле (ZF-NMR), и во внешнем магнитном поле методом развертки поля на фиксированной частоте. Спектры ZF-NMR измерены в магнитоупорядоченной фазе при температуре T = 4,2 K в транспортном гелиевом дюаре методом спинового эха Хана с последовательным шагом по частоте. Спектры во внешнем магнитном поле измерены при предельно низкой температуре T = 1,55 K и в парамагнитной области при температуре T = 155 K методом развертки магнитного поля на фиксированных частотах (60 MHz и 80MHz). В парамагнитном состоянии (при 155 К) спектр представляет собой очень узкую (порядка 60 Э) синглетную лоренцову линию, расположенную практически на ларморовской частоте (Рис. 1 Верхняя вставка). Это подтверждает парамагнитное состояние, отсутствие локальных магнитных полей на ядрах 31P, а также говорит об отсутствии кристаллических дефектов и фосфоросодержащих примесей. На нижней вставке Рис. 1 приведен спектр в гелимагнитном состоянии (при 1,55 К). Видно, что спектр уширен более чем на два порядка и имеет характерную трапециевидную форму. Благодарности: Выражаю благодарность своему научному руководителю: профессору Гиппиусу А.А. за помощь в выборе перспективных исследований и поддержку в ходе проведения данной работы, а также научной группе профессора Морозова И.В. за синтез исследованных образцов. Работа выполнена при поддержке гранта РФФИ (№ 17 52 80036) и гранта РФФИ № 18 33 01282 мол_а.