ИСТИНА

В большинстве слоистых и сильно анизотропных сверхпроводников эффекты сверхпроводимости сначала проявляются вдоль наименее проводящих осей [1-4] при T>Tc, а затем в других направлениях. Стандартная теория сверхпроводящих флуктуаций не может объяснить это анизотропное начало сверхпроводимости. Мы объяснили это, предполагая, что при T>Tc возникает гетерогенная сверхпроводимость в виде изолированных островков внутри исходной фазы [3-5]. С понижением температуры объемная доля сверхпроводящей фазы увеличивается за счет увеличения числа и размеров сверхпроводящих островков. Наконец, при T = Tc фазовая когерентность этих островков устанавливается во всей выборке, что делает систему полностью сверхпроводящей. Для такого рода анизотропных гетерогенных систем с эллипсоидальными включениями произвольной размерности мы вывели аналитические формулы для сопротивления, применив приближения Максвелла- Гарнетта и самосогласованные приближения [3-6]. Результаты согласуются с экспериментальными данными по температурной зависимости анизотропии удельного сопротивления выше Tc в нескольких слоистых проводниках: FeSe, YBa2Cu4O8, β-(BEDT- TTF)2I3 и позволяют оценить размер сверхпроводящих островков, например, d ~ 1 мкм в β-(BEDT-TTF)2I3.