Лазерно-плазменный источник ионизирующего излучения на основе наноструктурированных мишеней для исследования внутренней структуры материалов и радиационной стойкости электронных компонентовНИР

Laser-driven plasma source of ionizing radiation based on nanostructured targets for investigation of internal structure of materials and radiative durability of electronic components

Источник финансирования НИР

грант РНФ

Этапы НИР

# Сроки Название
1 1 июля 2018 г.-31 декабря 2018 г. Лазерно-плазменный источник ионизирующего излучения на основе наноструктурированных мишеней для исследования внутренней структуры материалов и радиационной стойкости электронных компонентов
Результаты этапа: Конкретные научные результаты, полученные в первый год проекта включают: 1) Исследование лучевой стойкости наноструктурированных мишеней, полученных двумя различными способами (электрохимическим травлением подложек и осаждением на подложки) в двух режимах воздействия импульса (фемтосекундном и суб-наносекундном); а также сравнение с плоскими мишенями. Показано, что порог плавления и абляции для изначально плоских мишеней вольфрама и кремния находится на уровне 0.5 Дж/см2 в суб-наносекундном режиме воздействия (длительность греющего импульса около 300пс), что хорошо согласуется с научными данными, опубликованными ранее. При больших плотностях энергии отмечено формирование периодической структуры суб-микронного размера на поверхности мишеней. Воздействие аналогичного по плотности энергии и длительности импульса на структурированные мишени (пористый кремний и германиевые нанонити) приводит к полному разрушению начальных структур и образованию квазиоднородного расплава. Для пористого кремния было обнаружено, что порог плавления понижен примерно в два раза и составляет около 0.25 Дж/см2. При этом общая структура пор сохраняется, но отдельные структуры небольшого размера (менее 50 нм) оплавляются. Германиевые нанонити имеют порог плавления почти на порядок ниже, чем для плоской мишени (менее 0.05 Дж/см2). Аналогичное снижение порогов плавления отмечено и при фемтосекундном воздействии. Наблюдаемый эффект по всей видимости связан с ограниченным оттоком тепла вглубь мишени для наноструктурированных образцов, возросшим коэффициентом поглощения самого падающего излучения (что также отмечено и при детектировании оптической эмиссии плазмы в других экспериментах). Существенно пониженный порог плавления германиевых нанонитей связан также и с слабой адгезией структур к подложке. Полученный результат имеет крайне важное значение для дальнейших экспериментов, так как он определяет максимальную интенсивность лазерного импульса, которая может быть использована в экспериментах с такими мишенями, когда у импульса имеется естественным образом ограниченный контраст. Так для лазерной системы МГУ с контрастом по уровню усиленной спонтанной люминесценции ASE на уровне 10-9 максимальная интенсивность для протравленных вглубь структур (пористый кремний, нитевидный кремний) не должная превышать около 5х1018 Вт/см2, тогда как для выращенных структур – примерно на порядок ниже. Это накладывает ограничения на типы структурированных мишеней, которые могут быть использованы к экспериментах по получению наибольших потоков рентгеновского излучения из плазмы. 2) Оптическая и рентгеновская диагностики плазмы, формируемой на поверхности плоских и структурированных на масштабе длины волны мишеней фемтосекундным импульсом релятивистской интенсивности (свыше 10^18 Вт/см2) показали, что при воздействии импульса на плоские мишени (вольфрам и кремний) набор энергии электронами происходит вблизи критического слоя плазмы (о чем говорит генерация второй гармоники излучения) при обрушении плазменных волн с последующим попаданием электронов в отраженный от мишени пучок. В результате этого диаграмма разлета частиц от мишени представляет собой поверхность конуса с осью, совпадающей с осью отраженного пучка. Энергия частиц в пучке превышает 400 кэВ (отсечка пластины Lanex). При воздействии на структурированные мишени, поверхность которых не оплавляется под действием предымпульсом лазерного излучения (пористый кремний и нитевидный кремний) наблюдается картина сильного рассеяния отраженного пучка лазерного излучения и второй гармоники, что связано с сильно не плоской поверхностью взаимодействия. Это отражается также и на электронах, которые начинают ускоряться от мишени более однородно по разным направлениям. В случае нитевидного кремния за счёт возросшего поглощения энергии лазерного импульса возрастает не только общее число быстрых частиц, но также и их средняя энергия примерно в полтора раза по сравнению с плоским кремнием. Тем не менее, преобразование в тормозное рентгеновское и гамма излучение плазмы наивысшим остается у вольфрамовой мишени за счёт большой плотности вещества и достигает 8х10-4% в диапазон 20-200 кэВ и 10-6% в диапазон 200-2000 кэВ. 3) Численное моделирование лазерно-плазменного взаимодействия методом PIC кода показало, что наблюдается увеличение количества быстрых электронов при воздействии импульса на структурированную мишень по сравнению с плоской. При этом важное значение имеет взаимное расположение структур. При расстоянии между структурами существенное меньше длины волны наблюдается увеличенное поглощение оптического излучения, но оно не проникает в пространство между структурами. При увеличении расстояния до примерно длины волны лазерный импульс уже свободно проникает между структурами. В результате выброса электронов и структур, интерференции падающей и отраженных волн, а также действия кулоновского поля заряженных структур электроны движутся с постоянным сбоем фазы, что приводит к эффективному набору ими энергии. Так удалось повысить температуру горячей электронной компоненты более чем вдвое по сравнению с плоской мишенью.
2 1 января 2019 г.-31 декабря 2019 г. Лазерно-плазменный источник ионизирующего излучения на основе наноструктурированных мишеней для исследования внутренней структуры материалов и радиационной стойкости электронных компонентов
Результаты этапа: К конкретным научным результатам, полученным на втором этапе, следует отнести: 1) На основе численного моделирования выявлена диаграмма разлета быстрых электронов при воздействии на плоскую мишень и мишень из наностолбиков. Обнаружено, что в случае плоской мишени в полной аналогии с экспериментальными данными появляется пучок относительно быстрых (несколько сотен кэВ) электронов, подхватываемых полем отраженной волны. При воздействии на структурированную мишень, во-первых, значительно возрастает количество быстрых частиц, во-вторых, их конечная энергия значительно превосходит случай плоской мишени и достигает нескольких МэВ, в-третьих, диаграмма разлёта быстрых частиц значительно расширяется – частицы летят почти в полный телесный угол из области взаимодействия . При этом можно выделить несколько направлений вылета наиболее быстрых частиц, среди которых и направление вглубь мишени, способствующее генерации рентгеновского и гамма излучения в эксперименте. Электроны, летящие вдоль нормали, способствуют ускорению ионов под действием амбиполярного поля. 2) Обнаружено увеличение потока быстрых электронов с поверхности структурированных мишеней оксида вольфрама. Это говорит о достаточной лучевой стойкости структур к предымпульсам лазерного излучения, а также эффективном поглощении излучения на структурированной поверхности. Это не относится к структурам из меди, лучевой стойкости которых не хватает в условиях нашей лазерной системы 3) Рентгеновские измерения спектров показали, что в плазме наноструктурированного кремния температуры наиболее горячей электронной компоненты повышается по сравнению с плоской мишенью с 190 до 350 кэВ. Одновременно с этим эффективность преобразования энергии лазерного импульса в гамма диапазон (свыше 400 кэВ) возрастает с 1 до 1.6 х10^-6 %. Аналогичные измерения в диапазоне от 30 до 200 кэВ показали рост с 4.3 до 5.3 х10^-3 %. Оценка температуры горячей электронной компоненты в случае вольфрамовых мишеней (как плоской, так и структурированной) показала примерно одинаковое значение на уровне 170 кэВ. Небольшое снижение по сравнению с кремнием можно связать с несколько более протяженной преплазмой металлической мишени с более низким порогом абляции. Примерно одинаковые оценки получаются и для эффективности преобразования в гамма диапазон около - 1.3х10^-4 %). В рентгеновском диапазоне (50-200 кэВ) наблюдается небольшой прирост на структурированной мишени – с 0.024 до 0.028%. Здесь важно выделить две особенности: 1) В случае мишени наноструктурированного кремния поток квантов с энергией выше 1 МэВ оказывается больше, чем от мишени вольфрама, несмотря на разницу в плотности веществ. Следовательно, применение кремниевых мишеней может быть перспективным для задач возбуждения фотоядерных реакций. 2) В области относительно небольших энергий значительный поток квантов достигается для мишеней тяжелых металлов, который может быть дополнительно увеличен при структурировании поверхности. Применение таких мишеней перспективно для задач построения рентгеновских изображений и т.д. 4) Измерения спектра рентгеновского излучения в диапазоне 5-30 кэВ мишени молибдена показали эффективную генерацию линейчатой компоненты – К-альфа с энергий около 17 кэВ. Поток достигает 6х108 квантов в полный телесный угол при пиковой интенсивности лазерного импульса около 2х1018 Вт/см2. Оценки показывают, что при частоте повторения импульсов 10Гц изображение методом фазового контраста может быть получено за время порядка нескольких десятков минут 5) Времяпролётные измерения ионов от кремниевых мишеней показали, что облучение структурированных мишеней как характерным размером неоднородностей около 1 мкм, так и порядка десятков и сотен нанометров, приводит к росту потока ионов из плазмы, увеличению максимальной энергии регистрируемых ионов от 1.5 до 3 МэВ. 6) Ускоряющий потенциал для ионов с зарядом до +7 составляет около 30-40 кэВ на заряд. По всей видимости, преобладающая часть ионов ускоряется наиболее многочисленной электронной компонентой с энергией около 30-40 кэВ. Относительно число таких электронов может более чем не порядок превосходить число частиц с температурой 200 и выше кэВ. 7) Ускоряющий потенциал для ионов с большим зарядов (свыше +7/+8) снижается. Это связано с механизмом ионизации ионов, который основан на электрон-ионных столкновениях в горячей (1 кэВ) плазме по мере пролёта ионов через неё. Ионы с кратностью ионизации до 7 ионизуются за счёт действия сильного электромагнитного поля импульса. 8) При облучении структурированных мишеней наблюдается рост максимальной кратности ионизации атомов кремния с 10/11 для плоской мишени до 14 для структурированной. При этом наибольшая кратность ионизации достигается при взаимодействии с мишенью, в которой расстояние между наноструктурами варьируется от десятков нанометров до 1 мкм. Это способствует проникновению излучения между структурами, прогреванию более глубоких слоев мишени и образованию плазмы высокой плотности, превышающей критическую. Оценки показывают, что в этом случае характерное время пролёта ионов через плазму составляет порядка 1 пс, а плотность электронов в плазме может достигать 10^22 см^-3 за счёт разлёта нагретых по всему объему наноструктур, схлопыванию впадин и пространств между ними. В этом случае роль столкновительной ионизации существенно повышается, и вероятность ионизации атомов кремния до +13/+14 становится отличной от нуля.
3 1 января 2020 г.-31 декабря 2020 г. Лазерно-плазменный источник ионизирующего излучения на основе наноструктурированных мишеней для исследования внутренней структуры материалов и радиационной стойкости электронных компонентов
Результаты этапа: В процессе получения
4 1 января 2021 г.-31 декабря 2021 г. Лазерно-плазменный источник ионизирующего излучения на основе наноструктурированных мишеней для исследования внутренней структуры материалов и радиационной стойкости электронных компонентов
Результаты этапа:

Прикрепленные к НИР результаты

Для прикрепления результата сначала выберете тип результата (статьи, книги, ...). После чего введите несколько символов в поле поиска прикрепляемого результата, затем выберете один из предложенных и нажмите кнопку "Добавить".