![]() |
ИСТИНА |
Войти в систему Регистрация |
ИПМех РАН |
||
Онкологические заболевания, наряду с сердечно-сосудистыми, продолжают лидировать в списке болезней с высоким уровнем смертности. Количество онкобольных в России близко к 4 000 000 человек. Ежегодно диагностируется более 600 000 злокачественных новообразований. Преимущество ядерной медицины заключается в использовании специальных препаратов, которые, попадая в организм, целенаправленно усваиваются в клетках рака. Такие препараты способны самостоятельно обнаружить рак как на ранней стадии, так и отдалённые метастазы на более поздних этапах, а также любые другие очаги, к которым нечувствительны прочие методы. В зависимости от цели процедуры – диагностики или терапии – препарат метят радионуклидами с гамма-излучением, выходящим за пределы организма пациента и позволяющим обнаружить локализацию опухоли, или корпускулярным излучением, которое убивает близлежащие (преимущественно раковые) клетки. Среди изотопов, обладающих обоими видами излучения, наибольшее признание обрел 177Lu. Его период полураспада составляет 6,7 дня, что идеально соответствует времени, необходимому применяемым терапевтическим препаратам, чтобы удалиться из кровотока и накопиться в патологических очагах. Малость средней энергии испускаемых 177Lu электронов (всего 133,6 кэВ) выделяет его на фоне других радионуклидов и отражается в том, что излучение изотопа, накопившегося рядом с патологическими клетками, повреждает лишь близлежащие клетки, не нанося урон отдалённым здоровым. Главной особенностью 177Lu являются гамма-линии 113 кэВ и 208 кэВ, энергии которых соответствуют гамма-излучению используемых в радионуклидной диагностике изотопов и наиболее оптимальны для регистрации диагностическим оборудованием. Ни один другой из ныне разработанных изотопов не обладает всеми тремя этими преимуществами. Основные способы получения 177Lu высокой удельной активности – облучение нейтронами реактора либо 176Lu, либо 176Yb по реакциям 176Lu(n,γ)177Lu и 176Yb(n,γ)177Yb (β–-распад) → 177Lu соответственно. Ядро 176Lu имеет большое значение сечения захвата как тепловых нейтронов (2065 барн [6]), так и резонансных (резонансный интеграл составляет 1087 барн). Это приводит к быстрому достижению относительно высокой удельной активности 177Lu. Однако в результате интенсивного выгорания ядер стартового материала в процессе облучения величины удельной активности и выхода (максимальной активности) продукта реакции не совпадают. Большое значение сечения захвата нейтронов обусловливает значительное поглощение нейтронов в мишени, снижающего выход и удельную активность целевого радионуклида. Практическая ценность «прямого» способа производства 177Lu подвергалась сомнениям, поскольку наработка целевого радионуклида в этом случае сопровождается образованием долгоживущего изомера 177mLu (Т1/2 = 160 сут). При таком повышенном интересе к этому перспективному медицинскому радионуклиду исследования альтернативных каналов его получения является важной и актуальной задачей. Наработка радионуклидов на ускорителях электронов намного экономичнее и технологически проще по сравнению с реакторами. Использование фотоядерных реакций с вылетом заряженных частиц для наработки медицинских радиоизотопов позволяет упростить радиохимические процедуры для выделения необходимого радионуклида от облучаемой матрицы и открывает широкие перспективы для работы в этом направлении. Исследование взаимодействия фотонов с атомными ядрами продолжается уже несколько десятков лет, несмотря на это, пока наиболее изучены сечения (γ, n)- и (γ, γ')-реакций, а реакция с вылетом протона исследована значительно хуже. Основной причиной этого является то, что ее сечение значительно ниже по сравнению с (γ, n)-каналом вследствие кулоновского барьера. В тоже время в (γ, р)-реакциях могут возбуждаться состояния, часто недоступные для (γ, n)-канала. Также для фотоядерных реакций с вылетом протонов ожидается значительный вклад прямых и полупрямых процессов. Вклад этих процессов для тяжелых ядер на порядки превышает вклад процессов, идущих через составное ядро. Данные о сечениях реакций с вылетом протона на природном гафнии и его изотопах имеют большое прикладное значение для исследования способов получения 177Lu.
Oncological diseases, along with cardiovascular diseases, continue to lead in the list of diseases with a high mortality rate. The number of cancer patients in Russia is close to 4,000,000. More than 600,000 malignant neoplasms are diagnosed annually. The advantage of nuclear medicine lies in the use of special drugs that, upon entering the body, are purposefully assimilated in cancer cells. Such drugs are able to independently detect cancer both at an early stage and distant metastases at later stages, as well as any other foci to which other methods are insensitive. Depending on the purpose of the procedure - diagnostics or therapy - the drug is labeled with radionuclides with gamma radiation that goes beyond the patient's body and allows detecting the localization of the tumor, or corpuscular radiation that kills nearby (mainly cancer) cells. Among the isotopes with both types of radiation, 177Lu has gained the greatest recognition. Its half-life is 6.7 days, which ideally corresponds to the time required for the applied therapeutic drugs to be removed from the bloodstream and accumulate in pathological foci. The smallness of the average energy of the emitted 177Lu electrons (only 133.6 keV) distinguishes it from the background of other radionuclides and is reflected in the fact that the radiation of the isotope accumulated next to the pathological cells damages only nearby cells without causing damage to distant healthy ones. The main feature of 177Lu is 113 keV and 208 keV gamma lines, the energies of which correspond to the gamma radiation of isotopes used in radionuclide diagnostics and are the most optimal for registration with diagnostic equipment. No other currently developed isotope has all three of these benefits. The main methods for obtaining 177Lu of high specific activity are irradiation with reactor neutrons either 176Lu or 176Yb according to the reactions 176Lu (n, γ) 177Lu and 176Yb (n, γ) 177Yb (β –– decay) → 177Lu, respectively. The 176Lu nucleus has a large value of the capture cross section for both thermal neutrons (2065 barn [6]) and resonant (the resonance integral is 1087 barn). This leads to the rapid achievement of a relatively high specific activity of 177Lu. However, as a result of the intense burnout of the starting material nuclei during irradiation, the values of the specific activity and the yield (maximum activity) of the reaction product do not coincide. The large value of the neutron capture cross section causes a significant absorption of neutrons in the target, which reduces the yield and specific activity of the target radionuclide. The practical value of the “direct” 177Lu production method was questioned, since the production of the target radionuclide in this case is accompanied by the formation of a long-lived isomer 177mLu (T1 / 2 = 160 days). With such an increased interest in this promising medical radionuclide, the study of alternative channels for its production is an important and urgent task. The production of radionuclides at electron accelerators is much more economical and technologically simpler than reactors. The use of photonuclear reactions with the emission of charged particles for the production of medical radioisotopes makes it possible to simplify radiochemical procedures for the isolation of the required radionuclide from the irradiated matrix and opens up broad prospects for work in this direction. The study of the interaction of photons with atomic nuclei has been going on for several decades, despite this, the cross sections of (γ, n) - and (γ, γ ') - reactions have been studied the most, and the reaction with the emission of a proton has been much less studied. The main reason for this is that its cross section is much lower compared to the (γ, n) channel due to the Coulomb barrier. At the same time, states that are often inaccessible for the (γ, n) -channel can be excited in (γ, p) -reactions. Also, for photonuclear reactions with the emission of protons, a significant contribution of direct and semi-direct processes is expected. The contribution of these processes for heavy nuclei is orders of magnitude greater than the contribution of processes going through a compound nucleus. The data on the cross sections of reactions with the emission of a proton on natural hafnium and its isotopes are of great applied importance for the study of methods for obtaining 177Lu.
Исследование выхода 177Lu в фотоядерных реакциях на изотопах гафния 178Hf, 179Hf и естетственного гафния в широком диапазоне энергий 20-55 МэВ с использованием ускорителей электронов. Радиохимическое выделение лютеция-177 из облученных матриц. 2022 1) Мишени природного гафния и тантала, а также обогащенные по изотопам гафния, будут облучаться на установках ускорительного комплекса НИИЯФ МГУ. 2) Облученные мишени будут исследоваться на полупроводниковых спектрометрах Canberra и Ortec с детекторами из сверхчистого германия. 3) Моделирование условий эксперимента будет осуществляться с использованием программных кодов Geant4 и TALYS. 4) Будут получены экспериментальные данные о выходах фотоядерных реакций на естественном гафнии, и обогащенных по изотопам при граничной энергии тормозного излучения от 20 до 55 МэВ . 2023 1) Будут проведены радиохимические исследования выделения лютеция из облученных матриц. 2) Будут сформулированы оптимальные параметры облучения и разработана технология получения 177 лютеция, удовлетворяющая требованиям химической и радиохимической чистоте радиофармпрепаратов.
Проведены исследования альтернативных способов получения перспективного медицинского радионуклида Zr-89 с использованием тормозного излучения 55 МэВ из облученных мишеней естественного ниобия и молибдена. Получены новые экспериментальные данные о выходах реакций natNb((γ, 4n) + (γ, p3n))89Nb-89Zr, 92Mo((γ, 3n) + (γ, p2n))89Nb-89Zr и 94Mo(γ, αn)89Zr. В (γ,xn)-реакциях впервые измерены средневзвешенные выходы для 177,178mTa при граничных значениях энергии тормозных γ-квантов 20, 40 и 55 МэВ. Результаты моделирования с использованием программного кода TALYS-1.9 демонстрируют доминирование статистических процессов. Впервые измерены cредневзвешенные сечения заселения 179m2Hf и 180mHf в (γ, γ′)-реакциях при граничных значениях энергии тормозных γ-квантов 17.5, 37 и 55 МэВ. Обнаружен второй максимум в функции возбуждения К-запрещенных изомеров 179Hf и 180Hf в области энергий 20–35 МэВ. Проведено моделирование в рамках модели предравновесных процессов и статистической модели с использованием программных кодов TALYS-1.9 и EMPIRE-3.2. Показано, что интегральные сечения (γ, γ′)-реакции в области энергий 20–55 МэВ описываются в статистическом пределе модели составного ядра. Определены интегральные и средневзвешенные по потоку сечения реакций 180Hf(γ, n)179m2Hf и 181Ta(γ, pn (d))179m2Hf для граничной энергии тормозного излучения 37 МэВ. Также по этой методике было определено сечение реакции 178Hf (n, γ)179m2Hf для реакторных нейтронов.
грант РНФ |
# | Сроки | Название |
1 | 21 марта 2022 г.-30 декабря 2022 г. | Исследование возможности получения медицинского изотопа лютеция-177 с помощью ускорителей электронов |
Результаты этапа: В эксперименте на ускорителе с энергией 20 МэВ в γ-спектрах были выделены радионуклиды из (γ, n)-реакции на 174Hf – 173Hf (T1/2=23.6 ч, γ-линия 397 кэВ), из (γ, p)-реакции на 179Hf – 178mLu (T1/2=23 мин, γ-линии 213 кэВ, 326 кэВ и 426 кэВ), 178gLu (T1/2=28 мин, γ-линия 1340 кэВ), из (γ, p)-реакции на 180Hf – 179Lu (T1/2=4.9 ч, γ-линия 214 кэВ). Также надежно выделена активность 180gTa (T1/2=8.1 ч, γ-линия 103 кэВ). При облучении обогащённой мишени 178Hf определялись выходы реакций 178Hf(γ, p)177Lu и 178Hf(γ, p3n)174Lu при Emax = 55 МэВ. Период полураспада 177Lu составляет 6.7 суток. Его выход определялся по γ-линии 208 кэВ. Для оценки механизмов исследуемых реакций нами проведено моделирование процессов с использованием программного кода Talys-1.9. Этого код учитывает статистические и предравновесные процессы. Для определения теоретических выходов по статистическим законам определялись сечения реакций для монохроматических γ-квантов на каждом изотопе с шагом 1 МэВ и производилась свёртка по смоделированным тормозным спектрам. Для определения выхода 178Lu в реакции на 179Hf нами были измерены изомерные отношения выходов 178m,gLu. Активность основного состояния 178Lu определялась по выходу γ 1340 кэВ. Было получено, что изомерное отношение Ym/Ym + Yg = 0.26±0.02. Экспериментальный выход реакции 179Hf(γ,p)178mLu составил 103±10 мкбн. Экспериментальный выход реакции 180Hf(γ,p)179m+gLu составил 465±50 мкбн. Результаты расчётов по Talys свидетельствуют, что вклад статистических процессов не превышает 0.1-0.2%. Нами была рассмотрена роль полупрямых процессов. В этом случае протон испускается по прямому каналу, а остаточные ядра девозбуждаются по статистическому. Для понимания природы фотоядерных реакций при таком подходе используется влияние изоспина на вероятность этого процесса. Состояние атомных ядер характеризуется квантовым числом изоспина (Т). Это квантовое число является следствием инвариантности нуклон-нуклонных сил к замене нейтрона на протон и наоборот. Состояние атомных ядер могут иметь изоспин Т в интервале T0 = |N-Z/2| до A/2. Для NZ E1 фотоны могут возбуждать состояние с двумя изоспинами Т=Т0 или Т=Т0+1. Для средних и тяжелых ядер можно приближенно считать, что фотонейтронное сечение, связанное с Т=Т0, а фотопротонное связано с Т=Т0+1. При расчете выходов (γ, p)-реакции необходимо также учитывать сдвиг центра тяжести. При таком подходе выход 179Hf(γ,p)178mLu составил 146±15 мкбн, 180Hf(γ,p)179m+gLu – 144±15 мкбн. Как видно, полученная величина Y для реакции 179Hf (γ, p) хорошо воспроизводит экспериментальные данные. Ошибки в теоретических расчетах обусловлены погрешностями в выходах тормозных γ-квантов для разных энергий. Расчетные данные занижены в три раза для 180Hf (γ, p) реакции. Однако, они намного ближе к экспериментальным значениям по сравнению с другими расчетами. Одной из возможных причин этих расхождений может быть неоднозначность в величине сдвига центра тяжести выхода (γ, p)-реакции. Учет сил спаривания может смещать это положение на 1-1.5 МэВ. А это увеличивает средневзвешенный выход более, чем в два раза. Вообще, точное определение величины расщепления ГДР связано с вкладом коллективного и квазичастичного движения, что может приводить к значительным колебаниям в выходах (γ, p)-реакций для четно-четных и нечетных ядрах. Средневзвешенный выход 178Hf(γ,p)177gLu при облучении тормозными γ-квантами с граничной энергией 55 МэВ оказался равным Y(ср)=800±40 мкбн. Величины изомерных отношений выходов 174m,gLu и 177m,gLu в аналогичных реакциях были получены нами в более ранних исследованиях и равны 0.06±0.02 и 0.055±0.011, соответственно. Теоретический выход реакции 178Hf(γ, p)177Lu по статистическим законам (Talys) составил Y(т)=50 мкбн. Как видно, эта величина даже качественно не описывает экспериментальные данные, поэтому нами рассматривался полупрямой процесс. При таком подходе выход был оценен в Y(пп)=709 мбн. Таким образом, расчётное значение средневзвешенного выхода, учитывающее статистический и полупрямой механизмы испускания протона, составило Yр=50+709 = 760±40 мбн, что хорошо согласуется с экспериментальными данными. Используя эти данные и данные о сечении (γ, рn) и (γ, р2n)-реакций на изотопах 179,180Hf, нами было оценено, что одновременно с 177gLu при облучении 178Hf образуется не более 0.3% 175Lu и не более 1% 176Lu. При расчёте выхода 176Lu использовались данные об изомерных отношениях для 174,177Lu. По величине изомерных отношений выхода в 177m,gLu при облучении мишеней в течение суток, можно оценить, что вклад 177mLu изомера не превышает 0.3% от активности 177gLu. Таким образом при облучении мишени из гафния, обогащённого по изотопу 178Hf, в наработанной активности вклад побочного излучения не превышает 0.3%, а соответственно дозовая нагрузка изменится не более чем на 1%. В этом режиме также обеспечивается высокая чистота по стабильным изотопам, доля которых не превышает в общей массе 1-1.5%. Выход 177Lu при облучении обогащённых по 178Hf мишеней тормозными γ-квантами с максимальной энергией 55 МэВ оказался равным 2×105 Бк/(г×мкАч). Это означает, что при облучении обогащённой по 178Hf мишени массой 10 г током 0.1 мА в течении суток можно нарабатывать не менее 100 мКи активности 177Lu. В настоящее время в ядерной медицине используются источники 177Lu активностью от 3.6 мКи. Приведенные величины показывают перспективность использования ускорителей электронов для производства 177Lu, особенно при использовании обогащенных мишеней гафния. Отметим, что при наработке 177Lu предлагаемым способом даже при использовании обогащенных мишеней себестоимость облучения на 2–3 порядка ниже, чем при производстве 177Lu в (n, γ)-реакциях. Кроме того, при использовании предлагаемого подхода после радиохимических процедур выделения теряется не более 2 % мишени и ее можно повторно использовать для наработки 177Lu в отличие от облучения на реакторах, что также повышает рентабельность производства. | ||
2 | 1 января 2023 г.-30 декабря 2023 г. | Исследование возможности получения медицинского изотопа лютеция-177 с помощью ускорителей электронов |
Результаты этапа: Получены экспериментальные средневзвешенные по потоку тормозного излучения сечения реакций: 181Ta(γ, α)177Lu, natHf(γ,pxn), 178Hf(γ, p)177Lu, 179Hf(γ, pn)177Lu, 180Hf(γ, p2n)177Lu для граничной энергии тормозного излучения 20, 40 и 55 МэВ. Средневзвешенные сечения изученных реакций в области энергий 30-40 МэВ совпадают в пределах погрешности измерений. Средневзвешенное сечение 181Ta(γ, α)177Lu-реакции: при Emax = 20 МэВ <0,5 мкбн, при Emax = 40 МэВ 13,8±1,4 мкбн, при Emax = 55 МэВ 3,4±0.4 мкбн (в реакции 181Ta(γ, 4n)177Ta->177Lu 6,5±0.6 мкбн). Средневзвешенное сечение 178Hf(γ, p)177Lu реакции: при Emax = 20 МэВ 1400±140 мкбн, при Emax = 40 МэВ 1100±100 мкбн, при Emax = 55 МэВ 800±40 мкбн. Средневзвешенное сечение 179Hf(γ, pn)177Lu реакции: при Emax = 20 МэВ реакция не наблюдалась так как энергетический порог реакции плюс кулоновский барьер = 23 МэВ, при Emax = 40 МэВ 200±20 мкбн, при Emax=55 МэВ 110±11 мкбн. Средневзвешенное сечение 180Hf(γ, p2n)177Lu реакции: при Emax = 20 МэВ реакция не наблюдалась так как энергетический порог больше 20 МэВ, при Emax = 40 МэВ 2,5±0,5 мкбн, при Emax=55 МэВ 1,5±0,5 мкбн. Средневзвешенное сечение natHf(γ, pxn)177Lu реакции: при Emax = 40 МэВ 500±50 мкбн, при Emax=55 МэВ 200±20 мкбн. Часть результатов получена впервые. Сравнение впервые полученных экспериментальных данных о средневзвешенных сечениях 181Ta(γ, α)177Lu с вычислениями, основанными на испарительных и предравновесных механизмах распада ядра, свидетельствует о нестатистическом механизме протекания указанных реакций. Для граничной энергии тормозного излучения 40 МэВ величина расхождения экспериментальных значений с наиболее близкими по значению теоретическими расчетами с учетом микроскопических плотностей уровней завышена не менее чем на порядок. На наш взгляд, это указывает на доминирующую роль полупрямых процессов. Для того, чтобы проверить возможные систематические ошибки, для граничной энергии тормозного излучения 55 МэВ нами было также измерено средневзвешенное сечение 177Lu в (γ, 4n)-реакции. Оно оказалось равным 6.5±0.6 мбн, а теоретические расчеты с использованием программного кода Talys дают величину 8,9 мбн, то есть наблюдается удовлетворительное согласие. Впервые получены данные о выходе 177Lu в (γ, p)-реакции при облучении гафния, обогащенного по изотопу 178Hf, тормозным излучением электронов с граничной энергией 55 МэВ. Средневзвешенное сечение 177gLu при облучении тормозными γ-квантами с граничной энергией 55 МэВ оказалось равным 800 ± 40 мкб. Теоретический выход реакции 178Hf(γ,p)177Lu Yт = 50 мкб. Как видно, эта величина даже качественно не описывает экспериментальные данные, поэтому нами рассматривался полупрямой процесс. В этом случае протон испускается по прямому каналу, а остаточные ядра девозбуждаются по статистическому. При таком подходе выход был оценен в Yпп = 709 мкб. При этих расчетах оценку выхода мы производили путем свертки с тормозным спектром, поэтому расчетные значения имеют погрешность не менее 5 %. Таким образом, расчетное значение средневзвешенного выхода, учитывающее статистический и полупрямой механизмы испускания протона, составило Yр = 50+709 = (760±40) мкб, что хорошо согласуется с экспериментальными данными. С использованием этих данных и данных о сечении (γ, pn) и (γ, p2n)-реакций на изотопах 179,180Hf нами было оценено, что одновременно с 177gLu при облучении 178Hf образуется не более 0,3% 175Lu и не более 1% 176Lu. При расчете выхода 176Lu использовались данные об изомерных отношениях для 174,177Lu. Величины изомерных отношений выходов 174m,gLu и 177m,gLu равны 0,06 ± 0,02 и 0,0055 ± 0,0011 соответственно. Исходя из величины изомерных отношений выходов 177m,gLu и с учетом периодов полураспада основного и изомерного состояния — 6,6 и 160,1 сут соответственно, можно подобрать такое время облучения мишеней обогащенного гафния, чтобы долгоживущий изомер 177mLu не вышел на насыщение и его вклад не превысил 0,03% от активности целевого изотопа 177gLu. Отметим, что величина изомерного отношения выхода для 177mgLu для граничной энергии тормозного излучения 40 МэВ оказалась равной 0.026(3) и она неплохо описывается программным кодом TALYS1.96 (0.030). В общем, это не удивительно, так как величина изомерного отношения в первую очередь зависит от плотности уровней, а для прямых реакций – от фотонной силовой функции, которая в конечном итоге тоже определяется плотностью уровней. Поэтому изомерные отношения нечувствительны к соотношению прямых и статистических процессов. Были определены выходы активности 177Lu при облучении мишеней тантала и обогащенного гафния. Выход 177Lu при облучении обогащенных по 178Hf мишеней тормозными излучением с граничной энергией 40 МэВ оказался равным 2,2 · 10^5 Бк/(г · мкА · ч), выход 177Lu при облучении обогащенных по 178Hf мишеней тормозными γ-квантами с граничной энергией 55 МэВ оказался равным 2 · 10^5 Бк/(г · мкА · ч), что позволяет при часовом облучении обогащенной по 178Hf мишени массой 100 г током 0,1 мА нарабатывать 2 ГБк активности 177Lu. Тогда как в настоящее время в ядерной медицине используются источники 177Lu активностью от 3,6 ГБк [Kabasakal L. et al. Lu-177-PSMA-617 Prostate-Specific Membrane Antigen Inhibitor Therapy in Patients with Castration-Resistant Prostate Cancer: Stability, Bio-Distribution and Dosimetry // Mol. Imaging Radionuclide Therapy. 2017. V. 26, No. 2. P. 62–68]. Подчеркнем, что при облучении на ускорителях электронов массы облучаемых образцов могут составлять сотни грамм. Приведенные величины показывают возможность использования ускорителей электронов для производства 177Lu, особенно при использовании обогащенных мишеней гафния. Можно отметить, что при наработке 177Lu предлагаемым способом даже при использовании обогащенных мишеней себестоимость облучения на 2 порядка ниже, чем при производстве 177Lu в 176Lu(n, γ)177Lu-реакции, так как кроме себестоимости работы реактора необходимо учитывать, что в реакторах используют обогащенные до 82% мишени лютеция, при содержании 176Lu в естественной смеси 2.6%, тогда как . содержание 178Hf в естественной смеси составляет 27,28%. Кроме того, при использовании предлагаемого подхода после радиохимических процедур выделения теряется не более 2% мишени, и ее можно повторно использовать для наработки 177Lu в отличие от облучения на реакторах, что также повышает рентабельность производства. Несмотря на то, что активность 177Lu, нарабатываемая на ускорителях электронов, не может конкурировать с высокими активностями, полученными в нейтронных потоках реакторов, тем не менее у способа получения радионуклидов с применением ускорителей электронов есть очень важные преимущества. Речь идет о возможности организации производства медицинских изотопов непосредственно в клинике или на уже существующих ускорителях, а также о наработке радионуклидов с высокой радионуклидной чистотой (без примесей радиоактивных и стабильных изотопов). Оба аспекта важны для ядерной медицины, так как они позволяют сократить время доставки РФП от установки до отделения радионуклидной терапии, а использование изотопно-чистых материалов позволяет уменьшить дозовую нагрузку для пациентов. Приведенные результаты показывают перспективность использования ускорителей электронов для производства 177Lu, особенно при использовании обогащенных мишеней гафния. |
Для прикрепления результата сначала выберете тип результата (статьи, книги, ...). После чего введите несколько символов в поле поиска прикрепляемого результата, затем выберете один из предложенных и нажмите кнопку "Добавить".