Аннотация:Земная магнитосфера – открытая динамическая система, постоянно взаимодействующая с солнечным ветром – потоком плазмы от Солнца. Некоторые плазменные процессы в ней носят взрывной, спонтанный характер, другие развиваются достаточно медленно по сравнению с характерными временами движения плазменных частиц в ней. Крупномасштабный токовый слой в хвосте магнитосферы, как в спокойные периоды времени, так и во время геомагнитных возмущений, может находиться в почти равновесном состоянии, а происходящие с ним изменения можно считать квазистатическими. Таким образом, при некоторых условиях токовый слой магнитосферного хвоста может быть описан как плазменная равновесная система. Ее состояние зависит от разнообразных параметров, в частности, определяющих динамику заряженных частиц. Выделив основные управляющие параметры, можно провести исследование структуры и свойств токового равновесия. Настоящая работа посвящена самосогласованному моделированию равновесного тонкого токового слоя (ТТС) плазменного хвоста магнитосферы Земли, толщина которого сопоставима с ионным гирорадиусом. Исследование зависимости структуры ТТС от параметров, характеризующих динамику частиц и геометрию магнитного поля – основная цель данной работы. Построена численная гибридная самосогласованная модель ТТС, в которой натяжение магнитных силовых линий уравновешивается инерцией ионов, движущихся через слой. Динамика ионов рассматривается в квазиадиабатическом приближении, а движение электронов – в приближении проводящей жидко сти. В зависимости от величин параметра адиабатичности κ , определяющего характер движения ча стиц плазмы, и безразмерной нормальной компоненты магнитного поля bz рассмотрены следую щие сценарии: А) параметр адиабатичности пропорционален энергии частиц; bz = const; Б) энер гия частиц фиксирована, при этом параметр адиабатичности пропорционален bz . Исследована структура токового слоя и динамика частиц в нем в зависимости от изменения параметров κ и bz . Показано, что в первом сценарии с ростом параметра адиабатичности толщина токового слоя уменьшается вследствие уменьшения гирорадиусов ионов. Соответственно уменьшается радиус кривизны магнитных силовых линий, а это приводит к росту вклада дрейфовых электронных токов вблизи нейтральной плоскости z = 0. Численными расчетами продемонстрировано, что токовые равновесия могут существовать в области 0.05 ≤ κ ≤ 0.7. При κ ∼ 0.7 вклад электронных дрейфовых токов в полную плотность тока много больше по сравнению с вкладом ионов; движение последних приобретает хаотический характер. При еще бóльших значениях параметра равновесных решений в рамках данной одномерной модели не найдено. Таким образом, значение параметра κ = 0.7 оказалось верхней границей применимости квазиадиабатической модели токового слоя. В сцена рии Б изменение параметра κ в сторону увеличения приводит к появлению в токовом слое большо го количества квазизахваченных ионов, вследствие чего токовый слой утолщается, а амплитуда плотности тока уменьшается. В результате равновесные решения существуют в гораздо более узкой параметрической области 0.05 ≤ κ ≤ 0.25. Обсуждаются последствия существования параметрических границ равновесных решений для ТТС в реальных геомагнитных условиях.